רדיומטריה – הבדלי גרסאות
תוכן שנמחק תוכן שנוסף
שורה 82:
:<math>d^2\Phi=\frac{1}{d^2}L(\theta,\phi) dA_1 \cos\theta_1 dA_2 \cos\theta_2</math>
פתרון ישיר של משוואת הגלים הוא מורכב מאוד. ניתן למצוא [[פתרון אנליטי]] כאשר הגיאומטריה של כל המערכת פשוטה מאוד (כדורית למשל). כאשר המערכת מכילה מספר מרכיבים הפתרון מצריך [[אנליזה נומרית|חישוב נומרי]] בשיטות מורכבות של [[אלמנטים סופיים]] או [[שיטת ההפרש הסופי בתחום הזמן|הפרשים סופיים]]. קיימות תוכנות אשר מבצעות חישובים כאלו, אך הם מתבצעים רק במקרים מיוחדים שבהם הקירובים הרגילים אינם מדויקים מספיק.
החוקים המוצגים כאן הם קירובים של משוואת הגלים. הקירובים מחושבים באופן גיאומטרי, תוך הנחה שסך האנרגיה במערכת נשמרת. הם תקפים במידות שונות של דיוק בתנאים שונים המפורטים בכל מקרה לגופו, כאשר בדרך כלל מניחים שהמרחקים בין הרכיבים גדולים (פי עשר ומעלה) מגודל הרכיבים עצמם. לעיתים קרובות משתמשים גם בקירוב זוויות קטנות שבו מתוך פיתוח ל[[טור טיילור]] מסדר ראשון מקבלים
:<math>\sin\theta\approx \tan\theta \approx \theta</math>
==חוק הדעיכה הריבועית==
לפי חוק זה, כאשר נמצאים "רחוק מספיק" ממקור התאורה, ואין בליעה של התווך, העוצמה ליחידת שטח קטנה כמו <math>1/R^2</math>, כאשר <math>R</math> הוא המרחק מהעצם. החוק נובע מהנחת שימור האנרגיה הכוללת, ומכך ששטח המעטפת גדל כמו המרחק בריבוע. חוק זה מופיע בתחומי פיזיקה רבים, כי הוא נובע משיקולים גיאומטריים בלא קשר לתופעה הספציפית.
==לקריאה נוספת==
| |||