תהודה מגנטית גרעינית – הבדלי גרסאות

תוכן שנמחק תוכן שנוסף
מ הוספת קישור למגנטיזציה רוחבית
Matanyabot (שיחה | תרומות)
מ בוט החלפות: \1ליניארי
שורה 14:
<math>M\simeq\frac{N\mu^2B}{3kT}</math>
 
אם מאלצים מגנטיזציה <math>{\vec M}</math> בניצב לשדה המגנטי (המסומן ב <math>{\vec B_0}</math>), ניתן להוכיח מחוק שימור התנע הזוויתי כי המגנטיזציה <math>{\vec M}</math> תסתובב מסביב ל <math>{\vec B_0}</math>. במקרה זה, תדר הסיבוב של המגנטיזציה (המסומן ב <math>\nu</math>) הוא פונקציה לינאריתליניארית של עוצמת השדה המגנטי החיצוני וערכו הוא:
<math>\nu=\frac{\gamma}{2\pi}\cdot B_0</math>
המספר <math>\frac{\gamma}{2\pi}</math> נקרא ''היחס הג'ירומגנטי'' (gyromagnetic ratio) והוא שונה מיסוד ליסוד. עבור מימן <math>\frac{\gamma}{2\pi}=4257</math> הרץ ל[[גאוס (יחידת מידה)|גאוס]]. תדר זה נקרא [[תדר לרמור]] והסיבוב נקרא [[נקיפה]] חופשית. מהנ"ל אפשר להסיק שעבור מימן (מים או שומן) שנמצא בשדה מגנטי של 0.5 [[טסלה]]{{הערה|1=שדות מגנטיים נמדדים ביחידות של [[גאוס (יחידת מידה)|גאוס]] או [[טסלה]]. [[טסלה]] אחד שווה ל-10,000 [[גאוס (יחידת מידה)|גאוס]].}} תדר לרמור הוא 21.285 מגהרץ.{{הערה|1=הרץ=סיבוב לשנייה. מגהרץ=מיליון סיבובים לשנייה.}}