חוק סטפן-בולצמן – הבדלי גרסאות
תוכן שנמחק תוכן שנוסף
אין תקציר עריכה |
הנדב הנכון (שיחה | תרומות) מאין תקציר עריכה |
||
שורה 16:
== פיתוח מחוק פלנק ==
ניתן להגיע לחוק סטפן־בולצמן על ידי חישוב הקרינה של משטח קטן של גוף שחור הפולט לתוך חצי ספירה. הפיתוח עושה שימוש בקורדינטות ספריות, כאשר φ
עוצמת ההארה שנפלטת ממשטח של גוף שחור נתונה על ידי חוק פלנק:
שורה 25:
:* <math>h</math> - קבוע פלנק
:* <math>c</math> - מהירות האור בריק
:* <math>k</math> - קבוע בולצמן הביטוי <math>I(\nu,T) ~A ~d\nu ~d\Omega</math>
: חוק סטפן־בולצמן מביא את ההספק הנפלט ליחידת שטח של הגוף הפולט:
: <math>\frac{P}{A} = \int_0^\infty I(\nu,T) \, d\nu \int d\Omega \,</math>
: כעת נדרש לבצע אינטגרציה של <math>\Omega</math> על חצי ספירה ואינטגרציה של <math>\nu</math> מ־0 עד <math>\infty</math>. כמו כן, כיוון שגוף שחור
: <math>
\begin{align}
שורה 46:
: ונקבל:
: <math>\frac{P}{A} = \frac{2 \pi h }{c^2} \left(\frac{k T}{h} \right)^4 \int_0^\infty \frac{u^3}{ e^u - 1} \, du</math>
: האינטגרל שהתקבל
: <math>j^\star = \sigma T^4 ~, ~~ \sigma = \frac{2 \pi^5 k^4 }{15 c^2 h^3} = \frac{\pi^2 k^4}{60 \hbar^3 c^2} </math>
: הוכחה זו בוצעה עבור יחידת שטח קטנה, אולם כל משטח יכול להיות מחולק למספר של משטחים קטנים. כל עוד פני השטח של הגוף השחור לא גורמים לכך שהוא יבלע חלק מהאנרגיה בעצמו, סף האנרגיה המוקרנת
==קישורים חיצוניים==
|