|
== פליטה (הגברה) ==
אלמנט מסה <math>\ dm</math> בתוך התווך יכול לגרום להגברת הקרינה בכיוון מסוים <math>\bar \Omega</math> כתוצאה מפיזור של אלומה אחרת. נניח כי אלומה הנעה בכיוון <math>\bar \Omega'</math> פוגעת באלמנט המסה <math>\ dm</math> , חלק מן הקרינה יכול להתפזר לכיוון <math>\bar \Omega</math> ובכך להגביר את הקרינה בכיוון זה.
ישנו מושג בסיסי הנקרא פונקצית הפיזור, המתארת את כמות האנרגיה המתפזרת לכיוון <math>\bar \Omega</math> מכיוון התחלתי <math>\bar \Omega'</math>. זווית הפיזור נתונה על ידי <math>\ cos \Theta = \bar \Omega \cdot \bar \Omega' </math>.
כתוצאה מפיזור של אלומה אחרת. נניח כי אלומה נעה בכיוון <math>\bar \Omega'</math> פוגעת באלמנט המסה dm , חלק מן הקרינה יכול להתפזר לכיוון <math>\bar \Omega</math> ובכך להגביר את הקרינה בכיוון זה.
ישנוכמות מושגהאנרגיה בסיסישהתפזרה הנקראלכיוון פונקצית<math>\bar הפיזור\Omega</math> פורפורציונית ל- <math>\ P(\bar \Omega', המתארת\bar \Omega) \frac{d \omega}{4 \pi}</math> כאשר <math>\ P</math> היא פונקציית הפיזור. כדי לדעת את כמותסך כל האנרגיה המתפזרת מכל הכיוונים לכיוון <math>\bar \Omega</math> מכיוןעל התחלתיידי אלמנט המסה <math>\bar \Omega'dm</math>. זווית, הפיזורצריך נתונהלסכום ע"יעל כל הכיוונים, דהיינו: <math> dE^s = \ cosk^s_\nu dm d \Thetanu =d \baromega dt \Omegaint_{4 \cdotpi} P(cos \Theta) I_\nu(\bar \Omega') \frac{d \omega'}{4 \pi} </math> כאשר <math>k^s_\nu</math> זהו מקדם ההנתחה כתוצאה מפיזור.
כמות האנרגיה שהתפזרה לכיוון <math>\bar \Omega</math> פורפורציונית ל <math>\ P(\bar \Omega', \bar \Omega) \frac{d \omega}{4 \pi}</math> כאשר P היא פונקציית הפיזור. כדי לדעת את סה"כ האנרגיה המתפזרת מכל הכיוונים לכיוון <math>\bar \Omega</math> עי אלמנט המסה dm , צריך לסכום על כל הכיוונים , דהיינו :
<math> dE^s = \ k^s_\nu dm d \nu d \omega dt \int_{4 \pi} P(cos \Theta) I_\nu(\bar \Omega') \frac{d \omega'}{4 \pi} </math>
כאשר <math>k^s_\nu</math> זהו מקדם ההנתחה כתוצאה מפיזור.
עוד מנגנונים נוספים יכולים להגביר קרינה בכיוון מסוייםמסוים אם ישנם מקורות אחרים בתווך או אם התווך בשיוויב[[שיווי משקל תרמודינמי]] לוקלי, אזי אנחנוניתן יכולים להגידלהניח טמפרטורה T בכל מקוםכךמקום, כך שבכל מקום נפלטת קרינה בהתאם לקרינתל[[קרינת גוף שחור]].
כמות האנרגיה הנפלטת מאלמנט <math>\ ds</math> בכיוון ההתקדמות היא: <math>\ dE_\nu = j_\nu(\vec r, \vec \Omega) \rho dS ds dt d\nu d\omega </math>
<math>\ dE_\nu = j_\nu(\vec r, \vec \Omega) \rho dS ds dt d\nu d\omega </math>
כך שבמקרה של פיזור <math>\ j_\nu(\vec r, \vec \Omega) = k^s_\nu \int_{4 \pi} P(cos \Theta) I_\nu(\bar \Omega') \frac{d \omega'}{4 \pi}</math>
ובמקרה של שיווי משקל תרמודינמי וחפי ו[[חוקי כירכואף קירכהוף]]: <math>\ j_\nu(\vec r, \vec \Omega) = k^a_\nu B_\nu(T)</math>
<math>\ j_\nu(\vec r, \vec \Omega) = k^a_\nu B_\nu(T)</math>
כאשר <math> k^a_\nu</math> הוא מקדם הבליעה של החומר ו- <math>\ B_\nu(T) </math> פונקציתהיא [[פונקציית פלנק]].
== משוואת מעבר קרינה ==
| 