מקדם דיאלקטרי – הבדלי גרסאות
תוכן שנמחק תוכן שנוסף
מאין תקציר עריכה |
|||
שורה 62:
[[קובץ:Dielectric responses.svg|ממוזער|מרכז|450px|ספקטרום של המקדם הדיאלקטרי של מבודד בטווח רחב של תדירויות. <math>\varepsilon'</math> ו- <math>\varepsilon''</math> מציינים את החלק הממשי והמדומה של המקדם הדיאלקטרי, בהתאמה. מספר תהליכים מופיעים בתמונה: רלקסציה יונית ודיפולית, ותהודות אטומיות וחשמליות באנרגיות גבוהות יותר.]]{{-}}
בניגוד לתגובה של הריק, התגובה של חומרים לשדה חיצוני תלויה בדרך כלל ב[[תדירות]] של השדה. תלות זו בתדירות משקפת את העובדה שהקיטוב של החומר לא מגיב באופן מיידי לשדה המופעל, אבל התגובה תמיד חייבת להיות סיבתית (מתרחשת לאחר הפעלת השדה), וזה יכול להיות מיוצג על ידי הפרש פאזה. לפיכך מתייחסים לעתים אל המקדם הדיאלקטרי כפונקציה מרוכבת של תדירות השדה המופעל: <math>\varepsilon \rightarrow \widehat{\varepsilon}(\omega)</math> (מכיוון שמספרים מרוכבים מאפשרים להגדיר אמפליטודה ופאזה). הגדרת המקדם הדיאלקטרי הופכת להיות:
: <math>D_{0}e^{-i \omega t} = \widehat{\varepsilon}(\omega) E_{0} e^{-i \omega t}</math><br>
כאשר:
| |||